研究与开发 基于神光ⅡＩ主机装置激光打靶产生 电磁脉冲特性研究 杨进文 ，２杨鸣 ２ 李廷帅２ 易 涛 刘慎业 （１．中国工程物理研究院激光聚变研究中心，四川绵阳 ６２１９００； ２．电子科技大学能源科学与工程学院，成都 ６１１７３１） 摘要 激光打靶过程会产生大量的电磁脉冲，脉冲强度大，频带宽，会影响各种重要诊断设 备的正常运行以及精密物理结果的精确测量。本实验在神光ＩＩＩ主机装置靶室壁和靶室外搭建诊断 系统，并利用自行设计的多款天线进行脉冲信号的采集，为电磁脉冲特性的进一步研究提供了实 验依据。本文分别对电场天线与磁场天线采取不同的数据处理方法以获得靶场电磁场分布，多发 数据表明，大盘锥天线测得信号最强，超频段偶极天线测得信号最弱，靶室内外均产生较强的电 磁干扰，需要进行相应的电磁屏蔽。 关键词：强激光：电磁脉冲；神光ＩＩＩ；天线 Ｉｎｖｅｓｔｉｇａｔｉｏｎ ｏｆ Ｅｌｅｃｔｒｏｍａｇｎｅｔｉｃ Ｐｕｌｓｅｓ Ｇｅｎｅｒａｔｅｄ ｂｙ ｔｈｅ Ｌａｓｅｒ Ｓｈｏｏｔｉｎｇ ｂａｓｅｄ ｏｎ ＳＧ・ＩＩＩ ｆａｃｉｌｉｔｙ ＹａｎｇＪｉｎｗｅｎ ， Ｙａｎｇ Ｍｉｎｇ：Ｌｉ Ｔｉｎｇｓｈｕａｉ Ｔａｏ Ｌｉｕ Ｓｈｅｎｙｅ （１．Ｒｅｓｅａｒｃｈ Ｃｅｎｔｅｒ ｏｆ Ｌａｓｅｒ Ｆｕｓｉｏｎ，Ｃｈｉｎａ Ａｃａｄｅｍｙ ｏｆ Ｅｎｇｉｎｅｅｒｉｎｇ Ｐｈｙｓｉｃｓ，Ｍｉａｎｙａｎｇ，Ｓｉｃｈｕａｎ ６２ １ ９００； ２．Ｓｃｈｏｏｌ ｏｆ Ｅｎｅｒｇｙ Ｓｃｉｅｎｃｅ ａｎｄ Ｅｎｇｉｎｅｅｒｉｎｇ，Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ ｏｆ Ｅｌｅｃｔｒｏｎｉｃ Ｓｃｉｅｎｃｅ ａｎｄ Ｔｅｃｈｎｏｌｏｇｙ ｏｆ Ｃｈｉｎａ， Ｃｈｅｎｇｄｕ ６１１７３１） Ａｂｓｔｒａｃｔ Ｔｈｅ ｉｎｔｅｒａｃｔｉｏｎ ｂｅｔｗｅｅｎ ｉｎｔｅｎｓｉｖｅ ｌａｓｅｒ ａｎｄ ｍｅｔａｌ ｔａｒｇｅｔｓ ｃａｎ ｙｉｅｌｄ ａｎ ｅｘｔｒｅｍｅｌｙ ｓｉｇｎｉｆｉｃａｎｔ ｅｌｅｃｔｒｏｍａｇｎｅｔｉｃ ｒａｄｉａｔｉｏｎ，ｗｈｉｃｈ ｎｏｔ ｏｎｌｙ ｈａｓ ａ ｌａｒｇｅ ｉｎｔｅｎｓｉｔｙ ａｎｄ ｗｉｄｅｌｙ ｂａｎｄｗｉｄｔｈ，ｂｕｔ ｌｅａｄｓ ｔｏ ｍａｌｆｕｎｃｔｉｏｎｉｎｇ ｏｆ ｖａｒｉｏｕｓ ｉｍｐｏｒｔａｎｔ ｄｉａｇｎｏｓｔｉｃｓ ｓｙｓｔｅｍｓ ａｎｄ ｔｈｅ ｉｎａｃｃｕｒａｃｙ ｏｆ ｐｈｙｓｉｃａｌ ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔ ｒｅｓｕｌｔ．Ｔｈｉｓ ｓｔｕｄｙ ｆｏｃｕｓ ｏｎ ｂｕｉｌｄｉｎｇ ａ ｄｉａｇｎｏｓｔｉｃ ｓｙｓｔｅｍ ａｇａｉｎｓｔ ａｎｄ ｏｕｔｓｉｄｅ ｔｈｅ ｔａｒｇｅｔ ｃｈａｍｂｅｒ ａｎｄ ｃｏｌｌｅｃｔｉｎｇ ｔｈｅ ｐｕｌｓｅ ｓｉｇｎａｌ ｂｙ ｄｅｓｉｇｎｉｎｇ ｍｕｌｔｉｐｌｅ ａｎｔｅｎｎａｓ，ｗｈｉｃｈ ａｒｅ ｅｘｐｅｃｔｅｄ ｔｏ ｐｒｏｖｉｄｅ ｔｈｅ ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌ ｂａｓｉｓ ｆｏｒ ｆｕｒｔｈｅｒ ｉｎｖｅｓｔｉｇａｔｉｏｎ ｏｆ ＥＭＰ ｃｈａｒａｃｔｅｒｉｓｔｉｃ．Ｄｉｆｆｅｒｅｎｔ ｄａｔａ ｐｒｏｃｅｓｓｉｎｇ ｍｅｔｈｏｄｓ ｏｆ ｅｌｅｃｔｒｉｃ ｆｉｅｌｄ ａｎｔｅｎｎａｓ ａｎｄ ｍａｇｎｅｔｉｃ．ｆｉｌｅｄ ａｎｔｅｎｎａｓ ａｒｅ ｕｓｅｄ ｔｏ ｏｂｔａｉｎ ｔｈｅ ｅｌｅｃｔｒｏｍａｇｎｅｔｉｃ ｆｉｅｌｄ ｄｉｓｔｒｉｂｕｔｉｏｎ ｉｎｓｉｄｅ ａｎｄ ｏｕｔｓｉｄｅ ｔｈｅ ｔａｒｇｅｔ ｃｈａｍｂｅｒ．Ｍｕｌｔｉｐｌｅ ｄａｔａ ｓｈｏｗｓ ｔｈａｔ ｌａｒｇｅ ｄｉｓｃｏｎｅ ａｎｔｅｎｎａ ｇｅｔｓ ｔｈｅ ｈｉｇｈｅｓｔ ｓｉｇｎａｌ ｗｈｉｌｅ ｕｌｔｒａ ｗｉｄｅｂａｎｄ ｄｉｐｏｌｅ ａｎｔｅｎｎａ ｇｅｔｓ ｔｈｅ ｌｏｗｅｓｔ ｓｉｇｎａ１．Ｉｔ ｉｓ ｎｅｃｅｓｓａｒｙ ｔｏ ｍａｋｅ ｃｏｒｒｅｓｐｏｎｄｉｎｇ ｅｌｅｃｔｒｏｍａｇｎｅｔｉｃ ｓｈｉｅｌｄｉｎｇ ｂｅｃａｕｓｅ ｔｈｅ ｈｉｇｈ ｅｌｅｃｔｒｏｍａｇｎｅｔｉｃ ｉｎｔｅｒｆｅｒｅｎｃｅ ｉｎｓｉｄｅ ａｎｄ ｏｕｔｓｉｄｅ ｔｈｅ ｔａｒｇｅｔ ｃｈａｍｂｅｒ． Ｋｅｙｗｏｒｄｓ：ｌａｓｅｒ；ｅｌｅｃｔｒｏｍａｇｎｅｔｉｃ ｐｕｌｓｅ；ｓｇ—ＩＩＩ；ａｎｔｅｎｎａ 惯性约束核聚变（Ｉｎｅｒｔｉａｌ Ｃｏｎｆｉｎｅｍｅｎｔ Ｆｕｓｉｏｎ， 为了实现聚变点火，世界各地现已建造了许多高功 率激光装置，这些激光装置作为驱动设备，功率已 可达拍瓦（ＰＷ）级别。比如，美国劳伦斯・利弗莫 尔实验室（Ｌａｗｒｅｎｃｅ Ｌｉｖｅｒｍｏｒｅ Ｎａｔｉｏｎａｌ Ｌａｂｏｒａｔｏｒｙ， ＩＣＦ）是实现可控核聚变的重要途径之一，其原理为 通过高功率激光、高功率电磁脉冲和高能重粒子束 作为外部能源直接或者间接驱动含热核燃料（氘、 氚）靶丸内爆，压缩燃料至高温高密度的状态，从 而发生核聚变【卜 １。ＩＣＦ作为国际高科技研究方向， 中央高校基本科研基金（ＺＹＧＸ２０１５Ｊ１０８） 国家自然科学基金（１１５７５１６６，５１５８１１４０） ＬＬＮＬ）于２００９年建成的ＮＩＦ装置 Ｊ，可输出１９２ 束激光，输出能力位居世界第一；另外还有法国的 ２０１６￣１ １期曝 技承ｌ ２１ 研究与开发 ＬＭＪ［ ，英国的ＨｉＰＥＲ，日本的ＦＩＲＥＸ等。我国目 前也建立了神光系列装置，其中神光ＩＩＩ主机装置于 ２０１５年９月完成了输出测试实验，标志着神光ＩＩＩ主 机装置已全面建成，也意味着神光ＩＩＩ主机装置成为 ｓｈｏｔ３所用的靶尺寸为 １４００ｐｍｘ１０００ｐｍ；ｓｈｏｔ４一 ｓｈｏｔ７所用另一种靶尺寸为 １６００ｐ，ｍｘ１３００ｐｍ。半黑 腔靶实验中４８束激光束未全部参与打靶，每发次情 况表中已列出，全部激光束加ＣＰＰ进行束匀滑，焦 输出能力排名世界第二、亚洲第一的惯性约束聚变 激光装置 Ｊ。 高功率激光装置打靶实验中会产生大量的电磁 脉冲（Ｅｌｅｃｔｒｏｍａｇｎｅｔｉｃ ｐｕｌｓｅ，ＥＭＰ），这些脉冲分布 频域广（几十ＭＨｚ－－５ＧＨｚ），强度大，对靶室内外 的诊断设备和电子器件产生严重干扰，甚至导致诊 断设备出现故障，无法准确地实现物理量的测量 ］。 而且激光与等离子体作用中会产生大量的热电子， 同时还伴随着ｘ射线、ｙ射线出射等二次反应【１ 引， 物理机制十分复杂，研究人员对此过程的解释尚不 完善，还存在许多无法解释的现象，所以电磁脉冲 产生机制及其辐射特性的研究显得十分迫切。 本文采用自行设计的多款天线对神光ＩＩＩ主机装 置靶室壁和靶室外的电磁脉冲分布进行了采集，通 过数据处理得到了电磁场的时域和频域分布，为深 入理解聚变基本物理过程提供了实验依据。 １ 实验布置 本实验在神光ＩＩＩ主机装置靶场完成，实验布置 如图１所示。神光ＩＩＩ主机装置是铷玻璃激光装置， 是我国开展ＩＣＦ研究的重要平台，可同时输出４８ 束激光能量达１ ８０ｋＪ，峰值功率达６０ＴＷ的三倍频 紫外激光。４８束激光从靶室南北半球入射，最终通 过打靶独立透镜向心汇聚于靶上。 图１实验布局 激光打靶各发次激光束能量与靶条件的对比由 表１给出，７发数据选取靶型均为半黑腔靶，靶材 均为金。实验选取的半黑腔靶有两种尺寸，ｓｈｏｔ１． ２２ ｌ电｜｜ｉ技琳２０１６￣１１期 斑尺寸为５００ｐｍ。 表１打靶信息 发次 靶型 靶材 焦斑尺寸 激光脉宽 主光束总能量 Ｓｈｏｔ１ 半黑腔靶 金 ５００Ｉ．ｔｍ １．０ｎｓ １．０ｋＪ＊１６＝１６．０ｋＪ Ｓｈｏｔ２ 半黑腔靶 金 ５００１．ｔｍ １．０ｎｓ １．０ｋＪ＊１６：１６．０ｋＪ Ｓｈｏｔ３ 半黑腔靶 金 ５００Ｉ．ｔｍ １．Ｏｎｓ １．０ｋＪ＊１６＝ｌ６．０ｋＪ Ｓｈｏｔ４ 半黑腔靶 金 ５００１．ｔｍ １．２ｎｓ １．２ｋＪ ２４＝２８．８ｋＪ Ｓｈｏｔ５ 半黑腔靶 金 ５００１．ｔｍ １．２ｎｓ １．２ｋＪ ２４＝２８．８ｋＪ Ｓｈｏｔ６ 半黑腔靶 金 ５００１．ｔｍ １．２ｎｓ １．２ｋＪ ２４＝２８．８ｋＪ ＳｈＯｔ７ 半黑腔靶 金 ５００ｕｍ ｌ，２ｎｓ １．２ｋＪ ２４＝２８，８ｋＪ 电磁脉冲分布频域广，使用常规天线难以实现 整个频域范围信号的接收，因此针对不同频段（低、 中、高）的信号采集需要使用不同尺寸的天线，本 实验白行设计了５套天线用于电磁脉冲信号的采 集，电场天线：盘锥天线、平板天线和超带宽偶极 天线；磁场天线：环天线（Ｂ—ｄｏｔ）、筒天线。靶室 内所用天线通过专门定制的法兰（搭配长度一致的 支架）固定放置于靶室壁上，各天线信号独立输出， 通过支架竿中的同轴线缆与示波器相连，靶室内脉 冲信号较强，为了防止示波器因电压过大而损坏， 在天线与示波器之间接入了相应的衰减片。另外定 制与法兰口径一致的全铜筒，罩于法兰与支架间， 防护同轴线，屏蔽电磁信号与线缆之间的耦合。设 计了每款天线与靶室壁的距离略有偏差，小盘锥天 线、小环天线、小平板天线、大平板天线、大盘锥 天线和小筒天线到靶室壁的距离分别为１１２ｍｍ、 １２０ｍｍ、１ １２ｒａｍ、１ １２ｍｍ、１ １０ｍｍ、１０５ｍｍ。除此 之外，在靶室外安装了采集电磁脉冲信号的超频段 微带天线和超大盘锥天线，天线安装位置距外壁 ３．５ｍ，距靶室中心６．７ｍ。 ２ 实验结果及分析 在神光ＩＩＩ主机装置靶室内外进行了定点多次测 量，得到了多组实验数据。图２为ｓｈｏｔ３发次接收 到的电压时域信号，信号由８ＧＨｚ示波器（ａ）和１ＧＨｚ 示波器（ｂ）输出，六种天线对应的信号持续时问不 同，分别为２５０ｎｓ、３００ｎｓ、３５０ｎｓ、１５０ｎｓ、１５０ｎｓ、 １５０ｎｓ。此外在相同靶型和相同激光能量条件下，各 天线接收到的电压信号幅值存在很大差异，分别为 ∞Ｏ∞如Ｏ∞２ Ｏ 之 １２４．１Ｖ、６０．７Ｖ、１．５Ｖ、２３９Ｖ、４５６．５Ｖ、４５３．５Ｖ，这 主要是由于各款天线其增益、效率等方面都存在很 大的差异，且接收频段也会导致接收到的信号大小 不一。 曲ｏｔ３ ＊８ｆｆ－ｈｏｌｇｍｕｒ￣怫ＫＪ Ｉ Ｉｅ一……一‘～‘ Ｊ－ 山 ～… １＿ ！【 一一… ． １ ｆ一～…．．＾一 ． ＞ 幽 ．』ｈ Ｌ ～～～ ｒｌｒ＇ ””’ 一 ． Ｉ…．．．．～……ｔ一…～一． １＿且ＪＩ‘ｌⅡ▲【 ＾ｌＬ．ｕＩ“ｔＪ，ｔ … ．’ｒ１ｆ１Ｉ １Ｉ『１－『ｆ ｆ＿一………一 ●＿ Ｉ ＿ ＿ ‘ ＿０ １Ｏ０ ２００ ３００ ４００ ５００ ６００ ｔ／ｎｓ （ａ）８ＧＨｚ示波器 ｓｈｏｔ３，抖 ｆ ０扣 ｆ珏＇￣６ＫＪ ＿刮 —一～～～一 ｔ Ｉ－一… ．．●… ～—— Ｉ口一一●…一． ——～ ｌＯ０ ２００ ３００ （ｂ）１ＧＨｚ示波器 图２ ｓｈｏｔ３对应的电压信号 电场天线和磁场天线各自的数据处理方式不 同，对电场天线而言，首先通过快速傅里叶变换 （Ｆａｓｔ Ｆｏｕｒｉｅｒ Ｔｒａｎｓｆｏｒｍ，ＦＦＴ），将天线接收到的电 磁脉冲时域信号变为频域信号，再根据电场与电压 之间传递函数的关系获取电场值；对磁场天线而言， 对时域信号进行积分处理过后，最后再除以天线等 效面积Ａ。 （单位：ｍｍ ）即可得磁场大小。图３为 ｓｈｏｔ３发次中小筒天线和大盘锥天线电磁脉冲信号 时域分布，靶室壁处的小筒天线测得磁场强度为 ６．０２Ｔ，大盘锥天线测得电场强度为３０７９ｋＶ／ｍ。 图４（ａ）为所有发次对应的不同天线测得的电 压幅值，图４（ｂ）为５种电场天线处理得到的电场 强度，图４（Ｃ）为磁场天线处理得到的磁场强度。 在电场天线中，大盘锥天线本身较其他天线而言具 有更好的全向性，且接收信号的频谱范围广（０～ 研究与开发 ２ ∞∞０∞∞∞∞０∞∞∞∞０∞∞ ４ ２ ４２ ｊ Ｓｍａｌｌ ｂａｒｒｅＩ ａｎｔｅｎｎａ．Ｈｎｉｌ．ｈｏｈｌｒａｕｍ。１６ＫＪ ６００ ４００ 喜 。０ －２００ ４００ ∞ 糖 （ａ）小筒天线 Ｂ＿皤ｄｉｓｃｏｎｅ ａｎｔｅｒｍａ，Ｈａｌｆ．ｈｏｈｌｒａｕｍ，１６ＫＪ ４００ ————ｓｈｏｔ３ ＞ ２００ 出０ “＾Ｊ ⅢＩＩＩ 一一～．… 锄＿２Ｏ０ Ｉ。’” Ｔ１ｆＩ 叩～ 一………’ ４００ Ｏ １００ ２００ ３００ ・— ——－ｓｈｏｔ３ ｇ ２０００ ０ ．ＩＩ ０Ｉ．．１Ｊ．１ｌ Ｌ—Ｌ一一二ｌｌｌ一 羽 ￣ｒｌｑｖｙ，ｉｔ＂ ”＿＿ ’’ －２０００ ０ １０Ｏ ２００ ３００ （ｂ）大盘锥天线 图３ 电磁脉冲时域信号 ｌ２ＧＨｚ），增益较高，所以大盘锥天线接收到的电磁 脉冲信号最强，电场强度达３２１０ｋＶ／ｍ。平板天线增 益较低，所以接收到的电磁脉冲信号较弱，电场强 度为３ｋＶ／ｍ左右。超带宽偶极天线本身效率低且放 置于靶室外测量，距离靶室中心最远，所以测得的 信号最弱，电场强度仅为１ｋＶ／ｍ。但总体而言神光 ＩＩＩ主机靶室电场值高至ＭＶ／ｍ量级，不论对人还是 对诊断设备来说都存在较高的安全隐患，需进行相 应电磁屏蔽。 Ｈ ｒ－ｈｏｈｌｒａｕｍ ５００ ４００ ｝ １● ｝ ▲■●ｓｓｈｏｔ５ ｈｏｔＭ１２￣ ＞３００ Ｉｔ，ｓｈｏｔ￣ １Ｊｄ Ｊ Ｌ ●ｓｈｏｔ＇／ 脚２００ ＿ ｝ １ ｒ １ＯＯ Ｊｊ ｝ ’ ｝ ｝ ｛ ● Ｏ Ｉ Ｉ ｄｉｓｃｏ￣ｅ ｐｌ，ｌａａｒ Ｗｌｄｅｂ￣ｄ ｐｌａｎａｒ￣ｉｓｃｏ．ｅ ｂａｎｅｌ Ｂ￣ｌｏＩ ｍ ０ｅ （ａ）不同天线对应的电压幅值 ２０１６￣１ １期霹叠｜Ｉ麓嫩１ ２３ 研究与开发 Ｈａｌｆ－ｈｏｈｌｒａｕｍ ４０００ ｌ ｌ－ｓ ｌｈｏｔｌ ●ｓｈｏｔ２ —３０００ ＿』：ｓｌ▲ｓｈｈｏｔ４ ｏｔ３ —＞ 善２０００ Ｔ ｉ◆Ｉｐ ｓ｜ｈｌｏ∞ｔ８ ｝１ＯＯ０ ｌ Ｉ ● １１ 一 ● Ｏ Ｉ Ｉ Ｉ Ｉ ● Ｉ ｉ一。畔ａｎ 咖 。 。 （ｂ）电场天线处理得到的电场强度值 ＨａＩｆ－ｈｏｈｌｒａｕｍ ６ ４ 挺２ ● ＿ ｛ Ｏ － ＇ ｍａ＂ ８ｄｏｔ ｂａｒｒｅｌ （Ｃ）磁场天线处理得到的磁场强度值 图４ 电磁脉冲的产生机制普遍接受的解释为靶充电 模型［ ，激光打靶过程产生大量的超热电子和Ｘ射 线，热电子在自生磁场中发生漂移离开靶面形成电 流［ ］，相对而言，靶被充电带正电，由于静电场的 存在，靶后形成很强的静电分离势，在静电分离势 的作用下仅有很少的能量很高的电子能够脱离静电 力的束缚，其他能量较低的大部分电子被拉回靶面 并以等离子体频率做往复振荡，不同能量电子从而 出射激发不同频率的高强度、宽频域的电磁脉冲。 ３ 结论 本文利用自行设计的多款天线对强激光与半黑 腔靶相互作用产生的电磁脉冲在靶室壁和靶室外的 分布进行了测试与分析。实验获得了不同天线测得 的电压信号，通过对电场天线和磁场天线不同的数 据处理方法，得到的各天线对应的电场强度或磁场 强度，发现大盘锥天线接收到的电磁脉冲信号最强， 超频段偶极天线接收到的电磁脉冲信号最弱。通过 处理ｓｈｏｔ３发次数据，发现靶室壁处磁场达６．０２Ｔ， 靶室周边电场强度达３０７９ｋｖ／ｍ，表明神光ＩＩＩ主机装 置的靶室内外均产生了很强电磁干扰，需要采取一 ２４ Ｉ电ｌ－ｌ技攥２０１６￣１１期 定的屏蔽措施。最后，本文对电磁脉冲的产生机制 进行了简要探讨，但对与电磁脉冲更深层次物理特 性方面的解释还不够完善，需要在接下来的研究中 进一步探索。 参考文献 ［１］江少恩，丁永坤，缪文勇，等．我国激光惯性约束聚 变实验研究进展［Ｊ］．中国科学：Ｇ辑：物理学力学 天文学，２００９，３９（１１）：１５７１．１５８３． ［２］ Ｎｕｃｋｏｌｌｓ Ｊ，Ｗｏｏｄ Ｌ，Ｔｈｉｅｓｓｅｎ Ａ，ｅｔ ａ１．Ｌａｓｅｒ ｃｏｒｎ— ｐｒｅｓｓｉｏｎ ｏｆ ｍａｔｔｅｒ ｔｏ ｓｕｐｅｒ－－ｈｉｇｈ ｄｅｎｓｉｔｉｅｓ：Ｔｈｅｒｍｏｎｕ・－ ｃｌｅａｒ（ＣＴＲ）ａｐｐｌｉｃａｔｉｏｎ［Ｊ］．Ｎａｔｕｒｅ，１９７２，２３９（１５）： １３９—１４２． ［３］ Ｗａｖｒｉｋ Ｒ ｗ，Ｃｏｘ Ｊ Ｒ，Ｆｌｅｍｉｎｇ Ｐ Ｊ．Ｎａｔｉｏｎａｌ Ｉｇｎｉｔｉｏｎ Ｆａｃｉｌｉｔｙ ｔａｒｇｅｔ ｃｈａｍｂｅｒ［Ｒ］．ＵＣＲＬ—ＪＣ １４１０５３，２００３． ［４］ Ｃａｖａｉｌｌｅｒ Ｃ．Ｉｎｅｒｔｉａｌ ｆｕｓｉｏｎ ｗｉｔｈ ｔｈｅ ＬＭＪ［Ｊ］．Ｐｌａｓｍａ Ｐｈｙｓｉｃｓ ａｎｄ Ｃｏｎｔｒｏｌｌｅｄ Ｆｕｓｉｏｎ，２００５，７（１２Ｂ）：３８９－ ４０３． ［５】郑万国，魏晓峰，朱启华，等．神光一ＩＩＩ主机装置成 功实现６０ＴＷ／１８０ｋＪ三倍频激光输出【Ｊ］．强激光与 粒子束，２０１６，２８（１）：２０７—２０８． ［６】 Ｂｒｏｗｎ Ｃ Ｇ，Ａｙｅｒｓ Ｊ，Ｆｅｌｋｅｒ Ｂ，ｅｔ ａ１．Ａｓｓｅｓｓｍｅｎｔ ａｎｄ ｍｉｔｉｇａｔｉｏｎ ｏｆ ｄｉａｇｎｏｓｔｉｃ—ｇｅｎｅｒａｔｅｄ ｅｌｅｃｔｒｏｍａｇｎｅｔｉｃ ｉｎｔｅｒｆｅｒｅｎｃｅ ａｔ ｔｈｅ Ｎａｔｉｏｎａｌ Ｉｇｎｉｔｉｏｎ Ｆａｃｉｌｉｔｙ［Ｊ］．Ｔｈｅ Ｒｅｖｉｅｗ ｏｆ Ｓｃｉｅｎｔｉｉｆｃ Ｉｎｓｔｒｕｍｅｎｔｓ，２０１２，８３（１０）： １０Ｄ７２９． 【７】 Ｋｍｅｔｅｃ Ｊ，Ｇｏｒｄｏｎ Ｃ，Ｍａｃｋｌｉｎ Ｊ，ｅｔ ａ１．ＭｅＶ Ｘ—ｒａｙ Ｇｅｎｅｒａｔｉｏｎ ｗｉｔｈ ａ ｆｅｍｔｏｓｅｃｏｎｄ ｌａｓｅｒ［Ｊ］．Ｐｈｙｓｉｃａｌ Ｒｅｖｉｅｗ Ｌｅｔｔｅｒ，１９９２，６８（１０）：１５２７一ｌ５３０． ［８］ Ｇｉｚｚｉ Ｌ Ａ，Ｇｉｕｌｉｅｔｔｉ Ｄ，Ｇｉｕｌｉｅｔｔｉ Ａ．Ｓｉｍｕｌｔａｎｅｏｕｓ ｍｅａｓｕｒｅｍｅｎｔｓ ｏｆ ｈａｒｄ ｘ－ｒａｙｓ ａｎｄ ｓｅｃｏｎｄ ｈａｒｍｏｎｉｃ ｅｍｉｓｓｉｏｎ ｉｎ ｆｓ ｌａｓｅｒ—ｔａｒｇｅｔ ｉｎｔｅｒａｃｔｉｏｎｓ［Ｊ］．Ｐｈｙｓｉｃａｌ Ｒｅｖｉｅｗ Ｌｅｔｔｅｒｓ，１９９６，７６（１３）：２２７８・２２８１． ［９］Ｐｏｙ６ Ａ，Ｈｕｌｉｎ Ｓ，Ｂａｉｌｌｙ—Ｇｒａｎｄｖａｕｘ Ｍ，ｅｔ ａ１．Ｐｈｙｓｉｃｓ ｏｆ ｇｉａｎｔ ｅｌｅｃｔｒｏｍａｇｎｅｔｉｃ ｐｕｌｓｅ Ｇｅｎｅｒａｔｉｏｎ ｉｎ ｓｈｏｒｔ— ｐｕｌｓｅ ｌａｓｅｒ ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔｓ［Ｊ］．Ｐｈｙｓｉｃａｌ Ｒｅｖｉｅｗ．Ｅ，Ｓｔａｔｉ— ｓｔｉｃａｌ，Ｎｏｎｌｉｎｅａｒ，ａｎｄ ｓｏｆｔ Ｍａｔｔｅｒ Ｐｈｙｓｉｃｓ，２０ １ ５，９ １（４）： ０４３１０６． ［１ ０］Ｓｃｈｗｏｅｒｅｒ Ｈ，Ｐｆｏｔｅｎｈａｕｅｒ Ｓ，Ｊａｃｋｅｌ Ｏ，ｅｔ ａ１．Ｌａｓｅｒ— ｐｌａｓｍａ ａｃｃｅｌｅｒａｔｉｏｎ ｏｆ ｑｕａｓｉ—ｍｏｎｏｅｎｅｒｇｅｔｉｃ ｐｒｏｔｏｎｓ ｆｒｏｍ ｍｉｃｒｏｓｔｒｕｃｔｕｒｅｄ ｔａｒｇｅｔｓ［Ｊ］．Ｎａｔｕｒｅ，２００６，４３９（７７５）： ４４５—４４８